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Area Lighting / Radiation, quantities and units

IEV ref845-01-34

Symbol
Le
L

en
radiance (in a given direction, at a given point of a real or imaginary surface)
quantity defined by the formula L e = d Φ e dAcosθdΩ MathType@MTEF@5@5@+=feaagCart1ev2aqatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbbjxAHXgaruavP1wzZbItLDhis9wBH5garmWu51MyVXgarqqtubsr4rNCHbGeaGqipG0dh9qqWrVepG0dbbL8F4rqqrVepeea0xe9LqFf0xc9q8qqaqFn0lXdHiVcFbIOFHK8Feea0dXdar=Jb9hs0dXdHuk9fr=xfr=xfrpeWZqaaeaaciWacmGadaGadeaabaGaaqaaaOqaaiaadYeadaWgaaWcbaGaaeyzaaqabaGccqGH9aqpdaWcaaqaaiaabsgacqqHMoGrdaWgaaWcbaGaaeyzaaqabaaakeaacaqGKbGaamyqaiabgwSixlGacogacaGGVbGaai4CaiabeI7aXjabgwSixlaabsgacqqHPoWvaaaaaa@4911@ where dΦe is the radiant flux transmitted by an elementary beam passing through the given point and propagating in the solid angle dΩ containing the given direction; dA is the area of a section of that beam containing the given point; θ is the angle between the normal to that section and the direction of the beam

unit: W · m -2 • sr -1

Notes 1 to 5. In the five following notes the symbols for the quantities are without subscripts because the formulas are also valid for the terms 845-01-35 and 36.

Note 1 – For an area dA of the surface of a source, since the intensity dI of dA in the given direction is dI = dΦ/ dΩ, then an equivalent formula is L= dI dAcosθ MathType@MTEF@5@5@+=feaagCart1ev2aqatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbbjxAHXgaruavP1wzZbItLDhis9wBH5garmWu51MyVXgarqqtubsr4rNCHbGeaGqipG0dh9qqWrVepG0dbbL8F4rqqrVepeea0xe9LqFf0xc9q8qqaqFn0lXdHiVcFbIOFHK8Feea0dXdar=Jb9hs0dXdHuk9fr=xfr=xfrpeWZqaaiqaciWacmGadaGadeaabaGaaqaaaOqaaiaadYeacqGH9aqpdaWcaaqaaiaabsgacaWGjbaabaGaaeizaiaadgeacqGHflY1ciGGJbGaai4BaiaacohacqaH4oqCaaaaaa@416C@ , a form mostly used in illuminating engineering.

Note 2 – For an area dA of a surface receiving the beam, since the irradiance or illuminance dE produced by the beam on dA is dE = dΦ/ dA, then an equivalent formula is L= dE dΩcosθ MathType@MTEF@5@5@+=feaagCart1ev2aqatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbbjxAHXgaruavP1wzZbItLDhis9wBH5garmWu51MyVXgarqqtubsr4rNCHbGeaGqipG0dh9qqWrVepG0dbbL8F4rqqrVepeea0xe9LqFf0xc9q8qqaqFn0lXdHiVcFbIOFHK8Feea0dXdar=Jb9hs0dXdHuk9fr=xfr=xfrpeWZqaaiqaciWacmGadaGadeaabaGaaqaaaOqaaiaadYeacqGH9aqpdaWcaaqaaiaabsgacaWGfbaabaGaaeizaiabfM6axjabgwSixlGacogacaGGVbGaai4CaiabeI7aXbaaaaa@4230@ , a form useful when the source has no surface (e.g. the sky, the plasma of a discharge).

Note 3 – Making use of the geometric extent dG of the elementary beam, since dG = dA • cos θ• dΩ, then an equivalent formula is L = dΦ/ dG.

Note 4 – Since the optical extent G • n2 is invariant, then the quantity Ln -2 is also invariant along the path of the beam if the losses by absorption, reflection and diffusion are taken as zero. That quantity is called the basic radiance or basic luminance or basic photon radiance.

Note 5 – The relation between dΦ and L given in the formulae above is sometimes called basic law of radiometry and photometry:

dΦ=L dAcosθd A cos θ l 2 =LdAcosθdΩ=Ld A cos θ d Ω MathType@MTEF@5@5@+=feaagCart1ev2aqatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbbjxAHXgaruavP1wzZbItLDhis9wBH5garmWu51MyVXgarqqtubsr4rNCHbGeaGqipG0dh9qqWrVepG0dbbL8F4rqqrVepeea0xe9LqFf0xc9q8qqaqFn0lXdHiVcFbIOFHK8Feea0dXdar=Jb9hs0dXdHuk9fr=xfr=xfrpeWZqaaiqaciWacmGadaGadeaabaGaaqaaaOqaaiaabsgacqqHMoGrcqGH9aqpcaWGmbWaaSaaaeaacaqGKbGaamyqaiabgwSixlGacogacaGGVbGaai4CaiabeI7aXjabgwSixlaabsgaceWGbbGbauaacqGHflY1ciGGJbGaai4BaiaacohacuaH4oqCgaqbaaqaaiaadYgadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaaaaOGaeyypa0JaamitaiabgwSixlaabsgacaWGbbGaeyyXICTaci4yaiaac+gacaGGZbGaeqiUdeNaeyyXICTaaeizaiabfM6axjabg2da9iaadYeacqGHflY1caqGKbGabmyqayaafaGaeyyXICTaci4yaiaac+gacaGGZbGafqiUdeNbauaacqGHflY1caqGKbGafuyQdCLbauaaaaa@71C2@

with the notation given here and at 845-01-33.


[SOURCE: see Note to 845-01-33]


fr
luminance énergétique, f
radiance (dans une direction donnée, en un point donné d'une surface réelle ou fictive) f
grandeur définie par la formule L e = d Φ e dAcosθdΩ MathType@MTEF@5@5@+=feaagCart1ev2aqatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbbjxAHXgaruavP1wzZbItLDhis9wBH5garmWu51MyVXgarqqtubsr4rNCHbGeaGqipG0dh9qqWrVepG0dbbL8F4rqqrVepeea0xe9LqFf0xc9q8qqaqFn0lXdHiVcFbIOFHK8Feea0dXdar=Jb9hs0dXdHuk9fr=xfr=xfrpeWZqaaeaaciWacmGadaGadeaabaGaaqaaaOqaaiaadYeadaWgaaWcbaGaaeyzaaqabaGccqGH9aqpdaWcaaqaaiaabsgacqqHMoGrdaWgaaWcbaGaaeyzaaqabaaakeaacaqGKbGaamyqaiabgwSixlGacogacaGGVbGaai4CaiabeI7aXjabgwSixlaabsgacqqHPoWvaaaaaa@4911@ où dΦe est le flux énergétique transmis par un faisceau élémentaire passant par le point donné et se propageant dans l'angle solide dΩ contenant la direction donnée; dA est raire d'une section de ce faisceau au point donné; θ est l'angle entre la normale à cette section et la direction du faisceau

unité : W · m -2 • sr -1

Notes 1 à 5. Dans les cinq notes suivantes, les symboles des grandeurs sont écrits sans indice car les formules sont aussi valables pour les termes 845-01-35 et 36.

Note 1 – Pour une aire dA prise sur la surface d'une source, puisque l'intensité dI de dA dans la direction donnée est dI = dΦ/ dΩ, une formule équivalente est L= dI dAcosθ MathType@MTEF@5@5@+=feaagCart1ev2aqatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbbjxAHXgaruavP1wzZbItLDhis9wBH5garmWu51MyVXgarqqtubsr4rNCHbGeaGqipG0dh9qqWrVepG0dbbL8F4rqqrVepeea0xe9LqFf0xc9q8qqaqFn0lXdHiVcFbIOFHK8Feea0dXdar=Jb9hs0dXdHuk9fr=xfr=xfrpeWZqaaiqaciWacmGadaGadeaabaGaaqaaaOqaaiaadYeacqGH9aqpdaWcaaqaaiaabsgacaWGjbaabaGaaeizaiaadgeacqGHflY1ciGGJbGaai4BaiaacohacqaH4oqCaaaaaa@416C@ ; cette forme est souvent employée dans la technique de l'éclairage.

Note 2 – Pour une aire dA prise sur une surface recevant le faisceau, puisque l'éclairement dE produit par le faisceau sur dA est dE = dΦ/ dA, une formule équivalente est L= dE dΩcosθ MathType@MTEF@5@5@+=feaagCart1ev2aqatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbbjxAHXgaruavP1wzZbItLDhis9wBH5garmWu51MyVXgarqqtubsr4rNCHbGeaGqipG0dh9qqWrVepG0dbbL8F4rqqrVepeea0xe9LqFf0xc9q8qqaqFn0lXdHiVcFbIOFHK8Feea0dXdar=Jb9hs0dXdHuk9fr=xfr=xfrpeWZqaaiqaciWacmGadaGadeaabaGaaqaaaOqaaiaadYeacqGH9aqpdaWcaaqaaiaabsgacaWGfbaabaGaaeizaiabfM6axjabgwSixlGacogacaGGVbGaai4CaiabeI7aXbaaaaa@4230@ ; cette forme est utile lorsque la source n'a pas de surface, par exemple le ciel ou le plasma d'une décharge.

Note 3 – En utilisant l'étendue géométrique dG du faisceau élémentaire, puisque dG = dA • cos θ• dΩ, une formule équivalente est L = dΦ/ dG.

Note 4 – Puisque l'étendue optique G • n2 est un invariant, la grandeur Ln -2 est aussi un invariant le long du trajet du faisceau si les pertes par absorption, réflexion et diffusion sont supposées nulles. Cette grandeur est appelée luminance (énergétique ou lumineuse ou photonique) réduite.

Note 5 – La relation entre dΦ et L donnée dans les formules ci-dessus est parfois appelée loi fondamentale de la radiométrie et de la photométrie :

dΦ=L dAcosθd A cos θ l 2 =LdAcosθdΩ=Ld A cos θ d Ω MathType@MTEF@5@5@+=feaagCart1ev2aqatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbbjxAHXgaruavP1wzZbItLDhis9wBH5garmWu51MyVXgarqqtubsr4rNCHbGeaGqipG0dh9qqWrVepG0dbbL8F4rqqrVepeea0xe9LqFf0xc9q8qqaqFn0lXdHiVcFbIOFHK8Feea0dXdar=Jb9hs0dXdHuk9fr=xfr=xfrpeWZqaaiqaciWacmGadaGadeaabaGaaqaaaOqaaiaabsgacqqHMoGrcqGH9aqpcaWGmbWaaSaaaeaacaqGKbGaamyqaiabgwSixlGacogacaGGVbGaai4CaiabeI7aXjabgwSixlaabsgaceWGbbGbauaacqGHflY1ciGGJbGaai4BaiaacohacuaH4oqCgaqbaaqaaiaadYgadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaaaaOGaeyypa0JaamitaiabgwSixlaabsgacaWGbbGaeyyXICTaci4yaiaac+gacaGGZbGaeqiUdeNaeyyXICTaaeizaiabfM6axjabg2da9iaadYeacqGHflY1caqGKbGabmyqayaafaGaeyyXICTaci4yaiaac+gacaGGZbGafqiUdeNbauaacqGHflY1caqGKbGafuyQdCLbauaaaaa@71C2@

avec les notations indiquées ici et à 845-01-33


[SOURCE: voir la Note à 845-01-33]


ar
إشعاعية (فى إتجاه معين عند نقطة معينة لسطح حقيقى أو تخيلى)

de
Strahldichte (in einer gegebenen Richtung, in einem gegebenen Punkt einer realen oder imaginären Oberfläche), f

es
radiancia

fi
radianssi

it
radianza

ko
방사 휘도, <주어진 방향에서>

ja
放射輝度

no
nb radians

nn radians

pl
luminancja energetyczna (w określonym kierunku)

pt
radiância (numa dada direcção num dado ponto de uma superfície real ou fictícia)

sr
сјај зрачења , <у датом правцу и датој тачки стварне или замишљене површине> м јд
енергијски сјај, м јд
радијанција , ж јд

sv
radians

Publication date: 1987
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